Síntesis y caracterización de propiedades ópticas lineales/no lineales de óxido de grafeno y óxido de grafeno reducido

Scientific Reports volumen 13, Número de artículo: 1496 (2023) Citar este artículo

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En este documento, nuestro objetivo fue investigar las propiedades ópticas lineales y no lineales de los nanocompuestos GO-ZnO y RGO-ZnO en comparación con GO puro y óxido de grafeno reducido (RGO). Para este propósito, GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO fueron sintetizados y caracterizados por transformada de Fourier infrarrojo (FT-IR), absorción ultravioleta-visible (UV-Vis), difracción de rayos X (XRD) y dispersión de energía. Espectroscopia de rayos X (EDX). Los análisis XRD y EDX indicaron la reducción de GO, así como la síntesis exitosa de nanocompuestos GO-ZnO y RGO-ZnO. La espectroscopia FT-IR mostró que las bandas de absorción estaban en 3340 cm−1, 1630 cm−1, 1730 cm−1 y 480 cm−1 relacionadas con las vibraciones de estiramiento de OH, C=C, C=O y Zn–O, respectivamente. . Las brechas de banda directas de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO de los espectros UV-Vis estaban en 3,36, 3,18, 3,63 y 3,25 eV, secuencialmente. Además, las propiedades ópticas no lineales de tercer orden se investigaron utilizando una técnica de escaneo z con láser Nd: YAG (532 nm, 70 mW). Se puede ver que el valor del coeficiente de absorción no lineal \((\upbeta )\) aumentó de 5,3 × 10–4 (GO) a 8,4 × 10–3 cm/W (RGO-ZnO). Además, el índice de refracción no lineal (n2) de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO se obtuvo como 10,9 × 10–10, 14,3 × 10–10, 22,9 × 10–10 y 31,9 × 10–10 cm2/W respectivamente.

Después del descubrimiento del grafeno por Geim y Noveselev en 2004, se llevó a cabo una gran investigación en el campo de este material más delgado y plano que jamás haya existido en el universo1,2,3,4. El grafeno ha ofrecido una estructura hibridada sp2 bidimensional (2D) única y excelentes propiedades, como alta flexibilidad mecánica, conductividades eléctricas y térmicas superiores, gran área de superficie específica y alta estabilidad química5,6,7,8,9,10, 11 Debido a estas características, el grafeno tiene varias aplicaciones que incluyen supercondensadores12,13, energía fotovoltaica14,15,16, celdas de combustible17,18,19, sensores20,21 y nanofluidos22,23. Además, la estructura cristalina 2D del grafeno puede hacerlo más popular para cargar diversos materiales o formar varios compuestos que mejoren las características beneficiosas tanto del grafeno como de los componentes agregados24. Por ejemplo, se observa que los compuestos de grafeno/óxido de metal han mostrado un mayor rendimiento para el almacenamiento de energía25,26,27,28 y la detección electroquímica29,30,31,32 en comparación con el grafeno individual o los componentes agregados. Además, la investigación sobre el grafeno funcionalizado ha demostrado que los compuestos de grafeno exhiben notables respuestas ópticas no lineales (NLO)33. En este sentido, los óxidos metálicos inorgánicos pueden ser buenos candidatos para combinarse con el grafeno. Recientemente, han atraído una atención significativa debido a su amplia utilización en catálisis, purificación de agua, producción de hidrógeno, baterías de iones de litio y electrónica transparente34,35,36,37,38,39. Por ejemplo, el óxido de zinc (ZnO) es un óxido de metal inorgánico con una banda prohibida ancha de 3,37 eV40,41 y una gran energía de enlace de excitón a temperatura ambiente (60 meV) tiene diversas aplicaciones potenciales, como diodos emisores de luz42, células solares43,44 ,45,46, sensores47,48,49, fotodetectores50 y nanogeneradores1,5. En consecuencia, de acuerdo con las propiedades superindividuales del grafeno y el ZnO, la combinación de grafeno con nanopartículas de ZnO puede mejorar el rendimiento1. Obviamente, la solubilidad y la procesabilidad adecuadas se consideran los primeros requisitos para muchas aplicaciones de materiales basados en grafeno33. La escasa solubilidad del grafeno limitó su aplicación tanto en disolventes orgánicos como en disolventes inorgánicos24. Uno de los posibles métodos para mejorar la solubilidad es la oxidación del grafeno y la modificación del GO con algunos materiales solubles. Dado que GO tiene grandes cantidades de grupos que contienen oxígeno, como carboxilo, carbonilo e hidroxilo/epoxi, puede proporcionar fácilmente varios tipos de formas de decoración con materiales orgánicos e inorgánicos mediante funcionalización covalente/no covalente51. El óxido de grafeno (GO) se puede sintetizar por varios métodos, como Staudenmaier52, Hofmann53, Jaleh54 y Marcano55. Entre ellos, el método de Hummers es ampliamente utilizado para la producción de GO en la actualidad56.

Como se supone, la combinación de grafito con óxidos metálicos puede mejorar las propiedades optoelectrónicas. Para ello, en este trabajo estudiamos las propiedades ópticas lineales y no lineales de los híbridos GO-ZnO y RGO-ZnO. En primer lugar, GO se sintetizó directamente a partir de grafito mediante un método Hummers modificado. Luego, el nanocompuesto de RGO-ZnO se fabricó utilizando el método hidrotermal. Las propiedades estructurales de las muestras se investigaron utilizando difracción de rayos X en polvo (XRD), rayos X de dispersión de energía (EDX) y espectros infrarrojos transformados de Fourier (FT-IR). Las propiedades ópticas de las muestras se investigaron mediante espectroscopia UV-Visible y análisis Z-scan.

La técnica Z-scan estudió las propiedades NLO de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO. Los resultados muestran que los híbridos GO-ZnO y RGO-ZnO exhiben propiedades NLO mejoradas en comparación con GO y RGO. Por lo tanto, los nanocompuestos GO-ZnO y RGO-ZnO pueden ser buenos candidatos para la comunicación óptica y el almacenamiento óptico33. Vale la pena decir que en este estudio se desarrolló un enfoque noble para comparar las características de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO de manera útil que no se ha informado en muchos trabajos anteriores. En esta ruta eficiente, todas las propiedades de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO, como \(\upbeta \) y los valores n2, se proporcionan en una tabla (Tabla 1).

Grafito espectroscópicamente puro (SP), ácido sulfúrico (H2SO4), peróxido de hidrógeno (H2O2), hidróxido de potasio (KOH), hidracina hidratada (N2H4), acetato de zinc deshidratado Zn (CH3COO)·7H2O permanganato de potasio (KMnO4) e hidróxido de sodio (NaOH) ) se adquirieron de la compañía química Merck y se usaron sin ninguna purificación.

GO se preparó usando el método de Hummers y por oxidación de grafito. Primero, se mezclaron 0,2 g de grafito con H2SO4 concentrado (50 ml) y luego se agitó durante 12 h. Posteriormente, la mezcla se enfrió en un baño de hielo con agitación vigorosa y, al mismo tiempo, se añadió lentamente KMnO4 (2,5 g) a la suspensión y se agitó durante 2,5 h. La solución se diluyó con agua destilada (50 ml) y el proceso de agitación continuó durante 1 h. La mezcla se dejó enfriar hasta temperatura ambiente y finalmente se trató con 50 ml de agua destilada seguido de 100 ml de H2O2 al 30 %. Luego, se purificó por centrifugación y lavado con exceso de agua hasta que el pH llegó a 7 para obtener GO56.

El óxido de grafito se dispersó en agua desionizada mediante sonicación durante 2 h. A continuación, se añadieron a la suspensión 0,6 g de KOH (pureza del 99,5 %) y 4 ml de hidrato de hidracina (concentración del 80 %) y se aumentó la temperatura hasta 100 °C y se refluyó durante 24 h. Al final, el RGO obtenido fue lavado y secado52.

Para la preparación del nanocompuesto GO-ZnO con una relación de masa de 10% GO, se añadieron 2,7 g de Zn (CH3COO)·7H2O a 30 ml de agua desionizada y luego se añadieron 0,05 g GO bajo agitación a baja velocidad. Después de eso, se añadió lentamente NaOH 3 M a la solución anterior hasta que el pH alcanzó 12 y la mezcla resultante se ultrasonicó durante 30 min. La mezcla final se transfirió a un autoclave revestido de teflón para la síntesis hidrotermal a 160 °C en un horno durante 20 h. El precipitado (GO-ZnO) se lavó tres veces con agua desionizada y acetona y se secó a 80 °C. Para obtener RGO-ZnO se repitieron las etapas mencionadas con 0,05 g de RGO.

La calidad de la estructura cristalina y la orientación de los nanocompuestos de grafito, GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO se muestran en la Fig. 1. El patrón XRD de GO muestra que el pico de difracción agudo a 9° corresponde al espaciado basal de GO (8,97 Å) y debido a la intercalación de grupos que contienen oxígeno, es superior al Grafito (4 Å)5. En el patrón de grafito, el pico agudo en 2θ = 26,4 y el pico ancho en 24,42 en el patrón RGO se atribuyen al plano (002) de un átomo de carbono. Este amplio pico de difracción en RGO está relacionado con el mal ordenamiento de las láminas a lo largo de la dirección del plano y muchos defectos en la red de carbono. Los patrones de nanocompuestos GO-ZnO y RGO-ZnO indican picos altamente cristalinos en 2θ = 31,9°, 34,7°, 36,5°, 47,7°, 56,8°, 63,0°, 66,6°, 67,9°, 69,2°, 72,7°. Se pueden atribuir a la alta cristalinidad de ZnO durante el método hidrotermal que condujo a la desaparición del pico característico de GO y RGO. Además, los resultados de la espectroscopia de rayos X de dispersión de energía (EDX) se proporcionan en la Fig. 2, que muestra la presencia de átomos de Zn, C, S, Mn, K y O en nuestras muestras. Además, la distribución elemental y el espectro EDS indican un cambio claro en la proporción de grupos de oxígeno de 34,08 (% at) en GO a 20,43 (% at) en muestras RGO5,30.

Patrones XRD de nanocompuestos de grafito, GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO.

Microscopía electrónica de barrido con análisis de espectroscopia de rayos X de dispersión de energía (SEM-EDX) (a) GO, (b) RGO, (c) GO-ZnO y (d) RGO-ZnO.

Los resultados de la espectroscopia FTIR de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO se muestran en la figura 3. El patrón de GO muestra una banda de vibración de estiramiento del grupo O–H a 3340 cm−1. La estructura sp2 de los grupos funcionales C=C y carbonilo (estiramiento C=O) se observa a 1630 cm−1 y 1730 cm−1 respectivamente24. El pico de absorción a 1220 cm-1 y 1044 cm-1 está relacionado con la banda de vibración de estiramiento C-O. Debe mencionarse que las bandas de vibraciones de O–H, C=O y C–O se han reducido severamente, atenuado y ligeramente cambiado a un número de onda más bajo debido a la desoxigenación en RGO. Finalmente, los picos de absorción a 480 cm−1 en los patrones GO-ZnO y RGO-ZnO pueden atribuirse a la vibración de estiramiento del ZnO.

Espectros FTIR de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO.

Como se muestra en la Fig. 4a, los espectros UV-Vis muestran que GO exhibe dos picos de absorción: uno a unos 230 nm, presumiblemente debido a la transición π → π* de los enlaces C-C, y otro hombro a unos 300 nm corresponde a la transición n → π* de los enlaces C = O57,58,59,60. Mientras que el pico de la transición π → π* cambia a 260 nm para RGO, lo que sugiere que se eliminan algunos grupos en la superficie GO y se restaura la estructura conjugada, lo que refleja una mayor concentración de electrones π y ordenamiento estructural, lo cual es consistente con la restauración de carbono sp2 y posible reordenamiento de átomos61,62. Se observaron dos picos de absorción en el espectro de GO-ZnO a 230 nm y 366 nm relacionados con el pico de absorción de GO y el pico de absorción principal de ZnO respectivamente63. Los híbridos RGO-ZnO exhiben absorción de borde de banda a 361 nm, casi 9 nm menos desplazados hacia el azul que la absorción de banda prohibida de ZnO a granel a 370 nm, lo que podría explicarse por el efecto de confinamiento cuántico del tamaño de característica más pequeño de ZnO. Además, se puede ver un ligero cambio azul en el pico de absorción de RGO-ZnO de 260 a 258 nm en comparación con RGO puro.

( a ) Espectros de absorbancia de nanocompuestos GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO y ( b ) determinación de la brecha de banda según las mediciones de absorción de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO.

El coeficiente de absorción óptica (\(\mathrm{\alpha }\)) se puede calcular usando la ecuación. (1),

donde D es constante, \(\mathrm{h\nu }\) es la energía del fotón incidente y \({\mathrm{E}}_{\mathrm{g}}\) es la brecha de banda óptica y n ilustra el tipo de transición óptica. En el presente caso se considera n = 1/2, lo que se atribuye al bandgap directo del material preparado; por lo tanto, la gráfica de \({\left(\mathrm{\alpha h\nu }\right)}^{2}\) versus \(\mathrm{h\nu }\) se representa en la Fig. 4b. Finalmente, la banda prohibida de los materiales preparados se calculó por extrapolación utilizada en el eje X.

Los intervalos de banda de GO y RGO son ~ 3,36 eV y 3,18 respectivamente porque, en la reducción, se eliminan algunos de los grupos de oxígeno y, por lo tanto, el intervalo de banda se puede ajustar aún más administrando el oxígeno presente en RGO. La banda prohibida de energía para ZnO puro encontró 3,37 eV64 y con GO aumentó alrededor de 3,63 eV. Es bien sabido que la energía de excitación de las nanopartículas de ZnO aumentará con la disminución del diámetro del grano según la teoría de Kubo65; por lo tanto, el cambio al azul de la banda prohibida de ZnO en la estructura GO-ZnO se puede atribuir a la reducción del tamaño de las nanopartículas de ZnO. La energía de banda prohibida de RGO-ZnO se redujo a 3,25 eV debido al aumento de la carga superficial entre ZnO y RGO, lo que provocó que la banda prohibida óptica cambiara a una longitud de onda más alta.

Dado que las propiedades NLO son de gran importancia para los dispositivos fotónicos totalmente ópticos de alto rendimiento, en esta parte se han investigado las no linealidades ópticas de tercer orden de las muestras GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO utilizando las técnicas Z-scan. . Por lo tanto, el segundo armónico de un láser Nd: YAG de conmutación Q (532 nm, 4 ns) se utilizó como fuente de láser. Las concentraciones de las soluciones muestra GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO son de 0,2 mg/ml, las cuales se colocaron en celdas de cuarzo de 1 mm. Después de ingresar a la muestra, el rayo láser fue dividido por un divisor de rayos. Las mediciones se llevaron a cabo empleando configuraciones de apertura abierta y apertura cerrada. El haz reflejado se utilizó como señal de apertura abierta y el transmitido pasó a través de un pequeño orificio (s = 0,3) como señal de apertura cerrada.

Dado que el grafeno tiene excelentes propiedades ópticas no lineales y un rendimiento de limitación óptica, fue de gran interés evaluar las propiedades NLO de los óxidos metálicos combinados con el grafeno. El grafeno tiene una estructura de hoja 2D atómica y electrónica única que incluye átomos de carbono hibridados sp2. Por otro lado, GO es una red principalmente 2D que contiene una gran cantidad de átomos de carbono con hibridación sp3 junto con algunos dominios sp2 y su concentración puede aumentarse mediante reducción química. Se informa que el GO muy reducido con un mayor porcentaje de dominios de carbono sp2 exhibe una buena SA, mientras que el GO parcialmente reducido exhibe buenas características de RSA66.

Debido a la existencia de nanoislas grafíticas anteriores que son grupos de carbono con hibridación sp2, el GO posee algunas propiedades del grafeno. Por ejemplo, la dinámica de portadora ultrarrápida y el bloqueo de Pauli provocan una SA rápida en la región de espectros ultraamplios. Como resultado, después de ser excitado por un láser de 532 nm, el SA que se origina en el bloqueo de Pauli supera la absorción de NLO a bajas intensidades de bombeo. De acuerdo con la pequeña cantidad de configuraciones sp2 en GO, la contribución de la absorción del estado excitado (ESA) que se origina a partir de pequeñas configuraciones sp2 localizadas al valle de absorción no lineal debería ser menor en comparación con el TPA67.

La absorción no lineal (NLA) de GO se deriva principalmente de la absorción de dos fotones (TPA), que se origina en los dominios sp3; domina el NLA a altas intensidades de bombeo debido a la alta brecha de energía del carbono con enlace sp3 (2,7–3,1 eV)68.

La figura 5 muestra los resultados de exploración Z de apertura abierta de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO. Se sabe que la profundidad del valle de la curva Z-scan de apertura abierta refleja las propiedades ópticas limitantes del material. Si el valle fuera más profundo, su rendimiento de limitación óptica sería mejor68.

Mediciones de apertura abierta (a 532 nm) de (a) GO, (b) RGO, (c) GO-ZnO y (d) RGO-ZnO a una intensidad de excitación de 532 nm. Los símbolos representan datos experimentales y las líneas sólidas representan el ajuste teórico.

Como muestra la figura, la curva de transmitancia normalizada de las muestras GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO incluye valles, lo que significa que exhiben absorción saturable inversa (RSA). Obviamente, las profundidades de los valles en las curvas GO y RGO son ligeramente diferentes, lo que demuestra que el proceso de reducción en RGO puede mejorar las propiedades NLO de GO.

Además, el valle de absorción no lineal de RGO-ZnO es obviamente más profundo y más amplio que el de GO-ZnO, lo que sugiere un aumento en las propiedades de NLO68. Se puede atribuir principalmente a la reducción térmica del resto GO a RGO. Después de la reducción, las pequeñas configuraciones sp2 localizadas pueden aumentar mucho en número, pero no pueden interconectarse para formar nuevos grupos de carbono sp2 en la fracción RGO67. Se investigó el coeficiente de absorción no lineal β de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO. Las curvas de los materiales muestran diferentes tendencias para el coeficiente de absorción no lineal β, lo que debería deberse a sus complicados mecanismos de respuesta NLO. Después de la funcionalización covalente con ZnO, el híbrido GO-ZnO exhibe un valor de β mucho más alto que el de GO. Además, el híbrido RGO-ZnO muestra un valor significativamente mayor de β con respecto al del híbrido GO-ZnO y produce el mayor coeficiente de absorción no lineal β de 31,9 × 10−10 cm/w, que se puede relacionar con la reducción efectiva de GO fracción a RGO. El mayor valor de β observado para RGO-ZnO sugiere que debería tener un rendimiento de limitación óptica competitivamente mejor67.

Para evaluar cuantitativamente las propiedades ópticas no lineales de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO, ajustamos los datos experimentales con las siguientes ecuaciones:

donde T es la transmitancia normalizada de apertura abierta, \({\mathrm{z}}_{0}=\frac{\uppi {\mathrm{W}}_{0}^{2}}{\uplambda }\) es el rango de Rayleigh, z es la posición de la muestra, W0 es la cintura del haz en el punto focal (Z = 0), \(\uplambda \) es la longitud de onda del láser, I0 es la intensidad máxima y \({\mathrm{ L}}_{\mathrm{eff}}=\frac{1-\mathrm{exp}(-\mathrm{\alpha L})}{\mathrm{\alpha }}\) es el espesor efectivo de la muestra donde α es el coeficiente de absorción lineal de la muestra y se calcula a partir del espectro UV68.

En la situación de no linealidad de tercer orden, el índice de refracción del material se puede expresar en términos de intensidad de luz:

donde n0 es el índice de refracción lineal e I es la intensidad de la luz láser incidente. La medición de escaneo z con una apertura (apertura cerrada) se realizó para la investigación de la refracción no lineal de nanocompuestos GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO.

La típica curva de transmitancia pico-valle (valle-pico) se logra cuando el índice de refracción no lineal del medio es negativo (positivo). Para determinar el índice de refracción no lineal, se puede controlar el cambio de transmitancia a través de una pequeña apertura circular que se coloca en la posición de campo lejano.

Para obtener la relación entre la transmitancia normalizada T(z) y la posición z, las muestras se mueven a lo largo del eje del haz incidente (dirección z) con respecto al punto focal. La variación de esta cantidad en función de ΔΦ0 viene dada por:

donde S es la transmitancia lineal de la apertura de campo lejano. |ΔΦ0| se relaciona con n2 a través de la siguiente expresión:

donde I0 es la intensidad del rayo láser en el foco z = 0, \({\mathrm{L}}_{\mathrm{eff}}=\frac{1-\mathrm{exp}(-\mathrm{\alpha L})}{\mathrm{\alpha }}\) es el espesor efectivo de la muestra, α es el coeficiente de absorción lineal y L es el espesor de la muestra. El índice de refracción no lineal n2 (cm2/w) se puede obtener a partir de las ecuaciones. (5) y (6)69.

Los resultados del escaneo Z de apertura cerrada de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO se proporcionan en la Fig. 6. En esta figura, los símbolos muestran datos de transmisión experimental, mientras que las líneas continuas se toman ajustando los datos experimentales a la transmitancia no lineal. Además, el índice de refracción no lineal (n2) se toma como un parámetro de ajuste.

Mediciones de apertura cerrada (a 532 nm) de (a) GO, (b) RGO, (c) GO-ZnO, (d) RGO-ZnO. Los símbolos representan datos experimentales y las líneas sólidas representan el ajuste teórico.

Los datos experimentales de apertura cerrada de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO para una intensidad de excitación de 532 nm se ajustan bien a los valores típicos de n2. Es claramente evidente en la Fig. 6 que las muestras exhiben características de pico prefocal y valle posfocal, lo que es una indicación directa de n2 negativo (lente positiva) y sugiere que RGO-ZnO también se puede usar como materiales de autoenfoque alrededor de 532 nm. . La diferencia entre la transmitancia pico y valle normalizada ΔTP-V (que denota TP−TV) se puede medir directamente mediante la técnica de exploración z70. Los valores calculados relacionados con ΔTP-V y n2 se proporcionan en la Tabla 1.

Hemos informado sobre la síntesis, la estructura y las propiedades ópticas no lineales de los nanocompuestos GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO. Los resultados de XRD, EDX, FT-IR y UV-Vis confirman la fabricación exitosa de RGO-ZnO. Las muestras se caracterizaron por separado y se analizaron en cuanto a propiedades ópticas no lineales. Los resultados de las pruebas de exploración Z de apertura abierta en GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO mostraron valores β del coeficiente de absorción no lineal significativamente mejorados de RGO-ZnO (8,4 × 10−3 cm/w) en comparación con GO puro y GO-ZnO. Se puede atribuir a la combinación de diferentes mecanismos NLO en RGO-ZnO, incluido el SA de los grupos sp2 en el resto RGO y el RSA que se origina en el resto ZnO. Además, la curva Z-scan de RGO-ZnO muestra un valle RSA más profundo. los resultados de escaneo Z de apertura cerrada de GO, RGO, GO-ZnO y RGO-ZnO sugieren un aumento notable en el índice de refracción no lineal n2 de la muestra RGO-ZnO en comparación con GO.

Teniendo en cuenta el nanocompuesto RGO-ZnO fácil de preparar y de bajo costo y sus excelentes propiedades NLO, este trabajo puede proporcionar una idea del diseño de otros materiales novedosos basados en grafeno para dispositivos optoelectrónicos como limitadores ópticos, interruptores ópticos y dispositivos ópticos. sensores

Los conjuntos de datos utilizados y/o analizados durante el estudio actual están disponibles del autor correspondiente a pedido razonable.

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Los autores agradecen al Consejo de Investigación de la Rama de Najafabad de la Universidad Islámica de Azad por el apoyo parcial de esta investigación.

Departamento de Física, Rama de Najafabad, Universidad Islámica Azad, Najafabad, Irán

Mohsen Ebrahimi Naghani, Mina Neghabi y Mehdi Zadsar

Departamento de Química, Rama de Najafabad, Universidad Islámica Azad, Najafabad, Irán

Hossein Abbastabar Ahangar

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Correspondencia a Mina Neghabi.

Los autores declaran no tener conflictos de intereses.

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Reimpresiones y permisos

Ebrahimi Naghani, M., Neghabi, M., Zadsar, M. et al. Síntesis y caracterización de propiedades ópticas lineales/no lineales de óxido de grafeno y nanocompuestos de óxido de zinc a base de óxido de grafeno reducido. Informe científico 13, 1496 (2023). https://doi.org/10.1038/s41598-023-28307-7

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Recibido: 27 noviembre 2022

Aceptado: 17 de enero de 2023

Publicado: 27 enero 2023

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-023-28307-7

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